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 電子-空穴復(fù)合發(fā)光效應(yīng)　1952年,發(fā)現(xiàn)了硅、鍺半導(dǎo)體材料注入發(fā)光的現(xiàn)象。注入到半導(dǎo)體中的非平衡電子-空穴對以某種方式釋放多余的能量而回到初始平衡狀態(tài)。輻射光子是一種釋放能量的方式，但是由于鍺、硅都屬間接帶材料(導(dǎo)帶底與價帶頂不在動量空間的同一位置),為了滿足躍遷過程的動量守恒原則(圖4),這就要求大量聲子同時參與躍遷過程，屬多體過程。因此帶間復(fù)合發(fā)光的效率很低(小于0.01%)。許多化合物材料如GaAs、InGaAsP為直接帶材料(導(dǎo)帶底與價帶頂在動量空間同一位置)，帶間輻射躍遷過程幾乎無需聲子參與(圖5)。因此發(fā)光效率很高,大注入下內(nèi)量子效率幾乎達(dá)一百 ，高 率的電子-空穴對復(fù)合發(fā)光效應(yīng)是一切半導(dǎo)體發(fā)光器件的物理基礎(chǔ)。

AFAG Compact Schlitten CS12/90
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